Graphique longueur d’onde vs intensité pour les rayons X

Souhardya Mondal

Graphique longueur d’onde vs intensité pour les rayons X


Pourquoi la nature du graphique est-elle comme ça? Je veux dire l’intensité si proportionnelle à l’énergie qui est équivalente à

h c / λ

. Donc, par cela, nous devrions obtenir une hyperbole. Mais pourquoi voyons-nous que le graphique atteint une valeur maximale puis diminue à nouveau? Le graphique est quelque chose comme ça – entrez la description de l'image ici

Et ça? entrez la description de l'image ici

Réponses


 Anonymous

Lorsque nous produisons des rayons X dans un tube cathodique, nous trouvons 2 sources pour la forme du graphique: 1. Les rayons X caractéristiques, et 2. Les rayons X Brehmsstrahlung (rayonnement de freinage, la partie continue du spectre)

  1. Rayons X caractéristiques

Ceux-ci se produisent dans des situations où un électron subit une interaction directe « frontale » avec un électron de coquille de valence d’un atome dans l’anode, ionise l’atome et cet électron reçoit suffisamment d’élan pour l’envoyer sous forme de particule libre. Des électrons proches remplissent le vide, émettant de l’énergie sous forme de photons et cette énergie apparaît comme une énergie radiative.

La nature discrète des niveaux d’énergie entraîne des « pointes » dans le spectre à certaines fréquences, car les écarts d’énergie entre les coques sont quantifiés (c’est-à-dire qu’ils ont un ensemble de valeurs fixes), l’énergie des rayons X résultants, aussi, a une énergie fixe. Ils sont appelés « rayons X caractéristiques ».

  1. Rayons X de Brehmsstrahlung (rayonnement de freinage, la partie continue du spectre)

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Bremsstrahlung produit par un électron de haute énergie dévié dans le champ électrique d’un noyau atomique.

Les interactions entre les électrons entrants et les atomes d’anode peuvent évidemment se produire de plusieurs façons. Si une interaction ne produit pas d’ionisation, en raison d’un manque de quantité de mouvement, les électrons entrants peuvent produire de nombreuses interactions différentes entraînant des changements d’énergie mineurs à majeurs, c’est-à-dire le spectre continu.

Bremsstrahlung (prononciation allemande: [ˈbʁɛmsˌʃtʁaːlʊŋ], de bremsen « à frein » et « rayonnement » de Strahlung; c’est-à-dire « rayonnement de freinage » ou « rayonnement de décélération ») est un rayonnement électromagnétique produit par la décélération d’une particule chargée lorsqu’elle est déviée par une autre particule chargée, généralement un électron par un noyau atomique. La particule en mouvement perd de l’énergie cinétique, qui est convertie en photon, satisfaisant ainsi la loi de conservation de l’énergie. Le terme est également utilisé pour désigner le processus de production du rayonnement. Bremsstrahlung a un spectre continu, qui devient plus intense et dont l’intensité maximale se déplace vers des fréquences plus élevées à mesure que le changement d’énergie des particules décélérées augmente.

D’une manière générale, le Bremsstrahlung ou rayonnement de freinage est tout rayonnement produit en raison de la décélération (accélération négative) d’une particule chargée, qui comprend le rayonnement synchrotron, le rayonnement cyclotron et l’émission d’électrons et de positrons pendant la désintégration bêta. Cependant, le terme est fréquemment utilisé dans le sens plus étroit du rayonnement des électrons (quelle qu’en soit la source) ralentissant dans la matière.

Les bremsstrahlung émis par le plasma sont parfois appelés rayonnement libre / libre. Cela se réfère au fait que le rayonnement dans ce cas est créé par des particules chargées qui sont libres; c’est-à-dire ne faisant pas partie d’un ion, d’un atome ou d’une molécule, à la fois avant et après la déviation (accélération) qui a provoqué l’émission.

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Spectre des rayons X émis par un tube à rayons X avec une cible en rhodium, opéré à 60 kV. La courbe continue est due à la bremsstrahlung, et les pointes sont des raies K caractéristiques pour le rhodium.

 

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